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作 者：(英)监凯维奇//(美)泰勒|译者:符松//刘扬扬/(英)O. C. Zienkiewicz/(英国)(O.C.Zienkiewicz)监凯维奇 著
出 版 社：清华大学出版社
出版时间：2008-10
I S B N：730216721
| 姓名：(英)监凯维奇//(美)泰勒|译者:符松//刘扬扬著 作者简介： 作品：《有限元方法(第5版)第3卷流体动力学》 姓名：(英)O. C. Zienkiewicz著 作者简介： 作品：《有限元方法(第5版)第3卷流体动力学》 姓名：(英国)(O.C.Zienkiewicz)监凯维奇著 作者简介： 作品：《有限元方法(第5版)第3卷流体动力学》 |
| 1 引文及流体动力学方程 1.1 本书所涉及流体力学问题的概述与分类 固体与流体问题在许多方面是相似的。在这两种介质中，应力的出现都导致位移的产生。但是，它们之间存在的主要区别在于：流体静止时不能承受任何偏应力。此时，流体只能承受压力或者正应力。我们知道，在固体介质中，还可以存在其他的应力，且固体材料通常能够承受结构力。 除了压力以外，流体运动时，也会产生偏应力，且流体运动是流体动力学研究的主要内容，因此，我们将集中讨论位移连续变化的问题和流动主要特征为速度的问题。此时，流动产生的偏应力与剪切模量非常类似。 基于这一点，流体流动的控制方程与固体力学的控制方程基本相似，只是用速度矢量u代替了前面我们用同样符号表示的位移。但是，除此之外还有一个不同，那就是即使流动是定常的（稳态），也会产生对流加速度。这一对流加速度项使得流体力学方程组非自伴随。因此，在大多数情况下，对于控制方程的处理方法与固体力学方程有一些不同，除非由于速度非常小，对流加速度可以忽略。读者应该记得对于自伴随形式，由伽辽金方法推导的近似方程给出了能量范数的最小误差，可以说是最佳的。但在流体力学中则不然，相似之处仅在缓慢流动（蠕流）时。 流动的流体总是需要保持质量守恒，除非流体是高度可压缩的，否则速度矢量的散度为零。我们已经在第1卷关于弹性力学问题中处理过类似问题，并且给出了不可压缩约束导致公式表达非常困难（第1卷第12章）。在流体力学中也有同样的难题，对所有流体力学的近似，即使有可压缩性时，不可压缩极限也应能模拟。这使得许多单元不能再使用。 …… 更多 |
| 译者前言 前言 1 引文及流体动力学方程 1.1 本书所涉及流体力学问题的概述与分类 1.2 流体力学控制方程 1.3 不可压缩（或近似不可压缩）流动 1.4 本章小结 参考文献 2 对流主导问题： 对流扩散方程的有限单元近似 2.1 引言 2.2 一维定常问题 2.3 二维（或三维）定常问题 2.4 定常问题——结论 2.5 瞬态介绍 2.6 基于特征线的方法 2.7 标量变量的taylorgalerkin方法 2.8 定常条件 2.9 非线性波和激波 2.10 向量变量 2.11 总结和结论 参考文献 3 可压缩和不可压缩流动的一般方法——特征分裂方法 3.1 前言 3.2 特征分裂方法（cbs） 3.3 显式、半隐式和近似隐式格式 3.4 “避免”babuskabrezzi（bb）约束 3.5 单步格式 3.6 边界条件 3.7 无粘问题的两步和单步算法 3.8 结论 参考文献 4 不可压缩层流——牛顿和非牛顿流体 4.1 引言和基本方程 4.2 无粘不可压缩流动（有势流） 4.3 不可压缩流动和近似不可压缩流动的cbs算法 4.4 边界出口条件 4.5 自适应网格加密 4.6 为瞬时问题生成的自适应网格 4.7 稳定对流项的重要性 4.8 蠕流——混合和罚函数 4.9 非牛顿流体——金属与聚合体成形 4.10 求解瞬态金属成形问题的直接位移法 4.11 总结 参考文献 5 自由表面，浮力和不可压缩湍流 5.1 前言 5.2 自由表面流动 5.3 浮力驱动的流动 5.4 湍流 参考文献 6 可压缩高速气体流动 6.1 引言 6.2 控制方程 6.3 边界条件——亚音速和超音速流动 6.4 数值近似和cbs算法 6.5 激波捕捉 6.6 euler方程的一些简单例子 6.7 自适应加密和euler问题中的激波捕捉 6.8 定常中的三维非粘性示例 6.9 二维和三维的瞬时问题 6.10 二维粘性问题 6.11 三维粘性问题 6.12 边界层——无粘euler解的耦合 6.13 总结 参考文献 7 浅水流问题 7.1 更多 |
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