| 姓名：朱栋培 陈宏芳 石名俊著 作者简介： 作品：《原子物理与量子力学(中国科学技术大学国家基础科学人才培养基地物理学丛书)》《原子物理与量子力学(上)/中国科学技术大学国家基础科学人才培养基地物理学丛书》 姓名：朱栋培著 作者简介： 作品：《原子物理与量子力学(上)/中国科学技术大学国家基础科学人才培养基地物理学丛书》《原子物理与量子力学(中国科学技术大学国家基础科学人才培养基地物理学丛书)》 |
| 第9章 散射 9.1 散射和截面 9.1.3 散射振幅 散射现象的量子描述可以借鉴经典描述中的某些说法，虽然经典情形下的直观的图像对我们很有帮助，但是在本质上大不相同。粒子的行为需要用波函数和薛定谔方程描述，诸如位置和轨道等概念也不再具有形象的意义。 在一维情形中，我们遇到过这样的问题：一个粒子从一区域趋近位于0点处的方势垒，透过势垒和被势垒反射的概率是多少？简单的做法是，用平面波表示入射粒子的波函数，势垒的左侧和右侧区域均为零势能区域，用平面波表示反射波和透射波。如果方势垒的形状（即高度和宽度）已知，那么在势垒起作用的区域求解薛定谔方程，由波函数的连续性即可知道反射波和透射波的概率幅。有以下细节需要注意： （1）平面波是一个抽象的数学模型，并不对应于真实的物理系统。用平面波描述自由运动的粒子是出于计算上的便利：具有平面波形式的入射波、反射波和透射波都具有确定的动量值，是自由运动粒子的哈密顿量的定态，于是我们只需求解与时间无关的波动方程。不过，用波包的形式描述自由粒子的运动更为合适，可以更形象地看到粒子以怎样的方式被反射和透射，但是这需要用到与时间有关的波动方程，在数学运算上有很大的困难，而且很可能只有数值解。 （2）在一维方势垒的散射问题中，薛定谔方程在空间各个区域内都是可以严格求解的，而我们关注的是势垒以外区域中波函数的行为。 …… 更多 |
| 丛书序 前言 第6章 外场中的原子 6.1 定态微扰论 6.1.1 非简并情形 6.1.2 布里渊-维格纳（brillouin-wigner）方法 6.1.3 简并情形 6.2 斯塔克效应 6.2.1 外电场中的氢原子 6.2.2 基态的微扰 6.2.3 激发态能级的修正 6.3 磁共振 6.3.1 自旋进动 6.3.2 海森伯图像 6.3.3 电子自旋共振（esr） 6.4 跃迁 6.4.1 含时微扰论 6.4.2 自旋共振 6.4.3 常微扰 6.4.4 简谐微扰 6.5 原子辐射 6.5.1 哈密顿量 6.5.2 规范变换问题 6.5.3 电偶极近似 6.5.4 选择定则 6.5.5 自发辐射 6.5.6 激发态寿命 6.6 激光 6.6.1 激光基本原理 6.6.2 形成激光的基本条件 6.6.3 激光特点 6.6.4 自由电子激光（free-electronlaser） 第7章 多体问题 7.1 全同粒子和泡利原理 7.1.1 全同粒子 7.1.2 交换对称 7.1.3 泡利原理 7.2 全同粒子体系的波函数 7.2.1 无作用多粒子体系的波函数 7.2.2 玻色子系统的波函数 7.2.3 费米子系统的波函数 7.2.4 空间和自旋可分开的情形 7.3 变分法 7.3.1 薛定谔方程的变分描述 7.3.2 里茨变分法 7.4 氦原子 7.4.1 氦原子的光谱和能级 7.4.2 氦原子基态能量粗估 7.4.3 氦原子基态能量（微扰论） 7.4.4 氦原子基态能量（变分法计算） 7.4.5 自旋耦合与交换简并 7.4.6 基态、单重项与三重项 7.4.7 选择定则 7.4.8 交换能 7.4.9 氦原子的激发态能级 7.5 托马斯-费米统计方法 7.5.1 多粒子体系的复杂性 7.5.2 托马斯-费米模型 7.5.3 托马斯-费米方程 7.6 x射线 7.6.1 x射线的发现 7.6.2 韧致辐射谱 7.6.3 线状特征谱 更多 |
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