| 姓名：向涛著 作者简介： 作品：《d波超导体(精装)》 |
| 第1章 超导基本知识 1.1 超导的基本特性 超导是一个宏观量子现象，是在20世纪初由荷兰物理学家昂纳斯发现的。1908年昂纳斯和他的助手成功地将氦气液化，得到了4.25k以下的低温，1911年当他们测量水银电阻的时候，发现在4.2k附近其电阻突然消失，这一发现掀开了超导研究和应用的历史篇章，对深入探索量子世界起到了巨大推动作用。 零电阻是超导体的一个基本特性，由于没有电阻，超导体作为导体传输电流时没有能耗，因此是理想的导体，除此之外，超导体还是一个完全的抗磁体，外加磁场不能进入或大范围存在于超导体内部，这是超导体的另一个基本特性，超导的抗磁现象是1933年迈斯纳和奥参菲尔德发现的，称之为迈斯纳效应。这个现象不是由零电阻演绎出来的一个推论，没有电阻的导体，要同时具备完全的抗磁性才是一个超导体，这是实验上判断一个材料是否为超导体的基本出发点。 超导相变是一个二级相变过程，相变温度称之为超导相变临界温度，一个材料从正常的金属或绝缘体相转变到超导相总是伴随着一种宏观量子序（即序参量）的形成，这种宏观量子序是一种非对角长程序，没有经典对应，其性质将在以后的章节中认真讨论，当温度降低时，从正常态到电阻完全为零的超导态存在一个相变过渡区，这个过渡区的大小是由超导涨落决定的，在通常的金属超导体中，超导涨落很小，过渡区很窄，电阻随温度很快就降为零，但在氧化物高温超导体或不纯的金属超导体中，超导涨落很大，过渡区很宽，电阻下降相对比较慢。 …… 更多 |
| 第1章 超导基本知识 1.1 超导的基本特性 1.2 两个特征长度 1.3 二流体模型和伦敦方程 1.4 库珀对 1.5 超导的平均场理论 1.6 博戈留波夫一德让纳自洽场方程 1.7 超导准粒子的概率流密度与电流密度 1.8 非对角长程序 1.9 金兹堡一朗道自由能 1.10 对称性自发破缺与迈斯纳效应 1.11 两个特征能量尺度 1.12 超导电子配对与机理 1.13 超导对称性的分类 1.14 高温超导电子配对的对称性 第2章 高温超导的微观模型 2.1 高温超导体的相图 2.2 绝缘态 2.3 三带模型 2.4 自旋空穴相互作用dp模型 2.5 zhang-rice自旋单态和单带模型 2.6 hubbard模型 2.7 c轴方向上的电子结构 2.8 掺zn或ni杂质的系统 第3章 d波超导体的基本性质 3.1 能隙函数 3.2 态密度 3.3 熵 3.4 比热 3.5 连续极限下d波超导体的能隙算符 3.6 d波超导体准粒子的概率流和电流密度 第4章 超导准粒子的激发谱 4.1 单电子谱函数 4.2 角分辨光电子谱（arpes） 4.3 费米面与luttinger求和法则 4.4 粒子一空穴混合及超导能隙 4.5 准粒子之间的散射 第5章 隧道效应 5.1 电子在超导体表面的散射 5.2 隧道电流公式 5.3 函数界面势中的电子散射 5.4 表面束缚态 5.5 隧道哈密顿量模型 5.6 隧道电流 5.7 准粒子的隧道电流 第6章 约瑟夫森效应 6.1 约瑟夫森隧道电流 6.2 自发量子化磁通 6.3 相位敏感实验 6.4 顺磁迈斯纳效应 第7章 单杂质散射 7.1 非磁性杂质散射 7.2 共振态 7.3 杂质对准粒子态密度的修正 7.4 高温超导体zn杂质共振态stm谱密度在空间分布的错位 7.5 与各向异性s波超导体的结果比较 7.6 经典自旋散射 7.7 近滕效应 第8章 多杂质散射 8.1 无序散射势及无序平均 更多 |
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